在不同物理條件下，由于占主導地位的基本物理過程不同，會產生不同的氣體放電現象。為了對各種放電的形式有初步的了解，先來分析氣體放電的伏—安特性，實驗室設備定制公司是放電管電流隨著放電管極間電壓變化的關系曲線。

    上圖是一個典型的放電伏—安特性曲線。其中圖上方給出了測量的原理圖。這個特性曲線會隨其它放電參量的變化而變化，但對大多數情況是適用的。

    從圖中可見，當極間的外電壓慢慢增加時，用靈敏檢流計可以檢測到電極間有微弱電流通過，最小可測的電流是10-16A，這種電流是無規則脈沖式的。如果在電極間另外增加一些電子源（例如光照陰極產生光電子發射），則特性曲線會向右移動。隨著極間電壓的增加，空間電荷可以被完全移上電極，所以電流趨向飽和，電流可以增加到10-14A，這部分電流也可能是由間歇輻射引起的，此時放電電流也將是間歇性質的。氣體放電的這特性已被應用與測量核輻射強度，G-M管（蓋格和繆勒計數管）就是利用了這個特性，故放電的這個區域被稱為蓋勒區。

    隨著放電電壓的繼續增加，由于次級電離，實驗室設備定制公司放電電流先是緩慢增加，后來卻按指數增加。在這個范圍內放電電流可以增加108倍，而放電電壓幾乎沒有增加。這種突變性的過渡，稱之為氣體擊穿，對應的電壓叫做擊穿電壓。氣體擊穿時，放電電流的增加與外接電離源無關，放電可以靠自身來維持。換而言之，這時的放電已經從原來的非自持性放電過渡到了支持放電。放電的這部分區域屬于湯生放電范圍。

    如果改變外回路的電阻繼續增加放電電流，放電間隙上的電壓反而會降低，并一直下降到某一個穩定的電壓值。這里存在著一個從湯生放電經過電暈放電、亞輝光放電向輝光放電區域過渡的過程。在這以后，放電電流又隨著電壓指數式地增加了，這個區域稱之為反常輝光放電區域。

    當再繼續增加放電電流時，放電將過渡到一種具有負特性的弧光放電區域。弧光放電的正柱區為高能量的等離子體區，它發射著強烈的輻射。

    由上述的氣體放電的伏-安特性曲線可見，其曲線的各段代表了不同的放電形式，當然此放電特性曲線并不能代表所有的放電形式，例如除上述放電形式之外，還有火花放電、低頻交流放電、脈沖放電和高頻微波放電等等。

    氣體放電的形式很多，分類的方法有很多種。實驗室設備定制公司可以按維持放電是否必須有外界電離源把放電分為非自持放電和自持放電；可按放電參量是否隨時間變化分為穩態放電和非穩態放電；可以根據陰極的工作方式分為冷陰極放電和熱陰極放電；可按工作氣體的高低分為低氣壓放電和高氣壓放電以及超高氣壓放電；此外還可以根據工作氣體的種類來分類。

    對上述各種放電的研究已經發展了各自的物理模型及相應的放電理論，但目前現有的每一種理論還只能或多或少地反映某種放電形式在一定放電條件下的實際情況。因此我們可以從每種理論使用范圍的考慮對放電進行分類，如下表所示。這種放電的分類是以哪一種基本過程占優勢以及電子電離在放電中的運動特點為依據的。空間電荷的存在與否也會顯著地改變放電的性質，所以在分類時也列出了空間電荷的特點和作用。